Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011 - Dipartimento di ...
←
→
Trascrizione del contenuto della pagina
Se il tuo browser non visualizza correttamente la pagina, ti preghiamo di leggere il contenuto della pagina quaggiù
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011
Studiare Fisica Teorica a
Parma
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Laurea Magistrale in Fisica
Dottorato di Ricerca
Prospettive post dottorato
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Album di famiglia
Album di famiglia
who’s
next?Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011
Temi di ricerca Fenomenologia delle interazioni fondamentali Teoria quantistica dei Campi e Stringhe Teorie di gauge su reticolo Meccanica statistica dei sistemi complessi Studi numerici in Relatività Generale Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011
Fenomenologia delle interazioni fondamentali
Fenomenologia delle interazioni fondamentali Fisica teorica del Modello Standard delle interazioni elettrodebole e forte
Fenomenologia delle interazioni fondamentali
Fisica teorica del Modello Standard delle interazioni elettrodebole e forte
Previsioni teoriche di precisione ai collider: LHC
collisioni protone-protone ad √s = 7 TeV (2010 − 2012)
alte energie
√s = 14 TeV (2014 − · · · )Fenomenologia delle interazioni fondamentali
Fisica teorica del Modello Standard delle interazioni elettrodebole e forte
Previsioni teoriche di precisione ai collider: LHC
collisioni protone-protone ad √s = 7 TeV (2010 − 2012)
alte energie
√s = 14 TeV (2014 − · · · )Fenomenologia delle interazioni fondamentali
Fisica teorica del Modello Standard delle interazioni elettrodebole e forte
Previsioni teoriche di precisione ai collider: LHC
Previsioni teoriche
collisioni ai colliders adronici:
protone-protone ad √ 7 TeV (2010 − 2012)
√s =
CERN LHC, Fermilab Tevatron (collisioni pp̄, s = 1.96 TeV).
alte energie
Teoria fondamentale delle Interazioni Forti:√s = 14 TeV (2014 − · · · )
QCD (interazioni tra quark e gluoni)
p H (bosone di Higgs ?)
.
>
q, g
..
)
stato finale (adroni, leptoni)
X [ prodotto da correzioni radiative ]
> ..
p
funzioni di struttura
[ come quark e gluoni sono distribuiti nel protone ]
Previsione teorica richiede:
- conoscenza (teoria + dati sperimentali) delle funzioni di struttura
- calcolo teorico accurato delle correzioni radiative (espansione perturbativa
nella costante di accoppiamento αS ∼ 0.1 di QCD).Fenomenologia delle interazioni fondamentali
Fisica teorica del Modello Standard delle interazioni elettrodebole e forte
Previsioni teoriche di precisione ai collider: LHC
Previsioni teoriche
collisioni ai colliders adronici:
protone-protone ad √ 7 TeV (2010 − 2012)
√s =
CERN LHC, Fermilab Tevatron (collisioni pp̄, s = 1.96 TeV).
alte energie
Teoria fondamentale delle Interazioni Forti:√s = 14 TeV (2014 − · · · )
QCD (interazioni tra quark e gluoni)
p H (bosone di Higgs ?)
.
> Luca Trentadue
q, g
..
)
stato finale (adroni, leptoni)
X [ prodotto da correzioni radiative ]
> ..
p
funzioni di struttura
[ come quark e gluoni sono distribuiti nel protone ]
Previsione teorica richiede:
- conoscenza (teoria + dati sperimentali) delle funzioni di struttura
- calcolo teorico accurato delle correzioni radiative (espansione perturbativa
nella costante di accoppiamento αS ∼ 0.1 di QCD).Fenomenologia delle interazioni fondamentali
Fisica teorica del Modello Standard delle interazioni elettrodebole e forte
Previsioni teoriche di precisione ai collider: LHC
Quark Pesanti ( b e top ):
Luca Trentadue
risommazione della serie perturbativa
Processi a grandi e piccoli momenti trasversiFenomenologia delle interazioni fondamentali
Fisica teorica del Modello Standard delle interazioni elettrodebole e forte
Previsioni teoriche di precisione ai collider: LHC
Quark Pesanti ( b e top ):
Luca Trentadue
risommazione della serie perturbativa
Processi a grandi e piccoli momenti trasversi
.... e attraverso la conoscenza dettagliata dei processi dovuti alle
interazioni del Modello Standard, con accuratezze adeguate, puo’ anche
essere possibile osservare evidenze di nuova fisicaPresentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011
Temi di ricerca Fenomenologia delle interazioni fondamentali Teoria quantistica dei Campi e Stringhe Teorie di gauge su reticolo Meccanica statistica dei sistemi complessi Studi numerici in Relatività Generale Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011
Teoria quantistica dei Campi e Stringhe
Perchè le stringhe (corde)?Teoria quantistica dei Campi e Stringhe
Perchè le stringhe (corde)?
Le teorie di stringa danno una descrizione unificata delle interazioni
fondamentali che include la forza di gravità
Teoria consistente della gravità a livello quantistico: fisica dei buchi neri e
soluzioni cosmologiche
Dinamica delle interazioni adroniche (gauge) nel regime di accoppiamento
forte: corrispondenza AdS/CFT e la descrizione gravitazionale dei fenomeni
che coinvolgono quark, gluoni etc..Teoria quantistica dei Campi e Stringhe
Perchè le stringhe (corde)?
Le teorie di stringa danno una descrizione unificata delle interazioni
fondamentali che include la forza di gravità
Teoria consistente della gravità a livello quantistico: fisica dei buchi neri e
soluzioni cosmologiche
Dinamica delle interazioni adroniche (gauge) nel regime di accoppiamento
forte: corrispondenza AdS/CFT e la descrizione gravitazionale dei fenomeni
che coinvolgono quark, gluoni etc..
Previsione di particelle supersimmetriche (LHC) e di dimensioni
"extra"(LHC)
Analisi esatta dei processi di scattering in teorie di gauge
(supersimmetriche)La teoria dei campi quantistica (QFT) dà una descrizione quantistica della materia e delle forze a livello microscopico
La teoria dei campi quantistica (QFT) dà una descrizione quantistica della materia e delle forze a livello microscopico Processi di urto tra particelle elementari sono descritti in termini di grafici(Feynman): tanti grafici in generale! es. la figura descrive un processo di urto elettrone+positrone,
La teoria dei campi quantistica (QFT) dà una descrizione quantistica della materia e delle forze a livello microscopico Processi di urto tra particelle elementari sono descritti in termini di grafici(Feynman): tanti grafici in generale! es. la figura descrive un processo di urto elettrone+positrone, più stati intermedi (fotone, Z)
La teoria dei campi quantistica (QFT) dà una descrizione quantistica della materia e delle forze a livello microscopico Processi di urto tra particelle elementari sono descritti in termini di grafici(Feynman): tanti grafici in generale! es. la figura descrive un processo di urto elettrone+positrone, più stati intermedi (fotone, Z) più stati finali (e+e-, mu+mu-, ma anche Higgs carichi (BSM) )
La teoria dei campi quantistica (QFT) dà una descrizione quantistica della materia e delle forze a livello microscopico Processi di urto tra particelle elementari sono descritti in termini di grafici(Feynman): tanti grafici in generale! es. la figura descrive un processo di urto elettrone+positrone, più stati intermedi (fotone, Z) più stati finali (e+e-, mu+mu-, ma anche Higgs carichi (BSM) ) dipende dal modello!! la teoria della stringa è un modo per dare una descrizione unificata di diversi processi La stringa è un filo sottile che vibra: le diverse particelle (fotone, bosoni di gauge, gluone, gravitone e loro partner supersimmetrici) corrispondono ai diversi modi di vibrazione della stringa L’analogo di un processo di urto tra le particelle è descritto da un’unica figura, che nel limite di bassa energia descrive contemporaneamente diversi processi di urto
La teoria dei campi quantistica (QFT) dà una descrizione quantistica della materia e delle forze a livello microscopico Processi di urto tra particelle elementari sono descritti in termini di grafici(Feynman): tanti grafici in generale! es. la figura descrive un processo di urto elettrone+positrone, più stati intermedi (fotone, Z) più stati finali (e+e-, mu+mu-, ma anche Higgs carichi (BSM) ) dipende dal modello!! la teoria della stringa è un modo per dare una descrizione unificata di diversi processi La stringa è un filo sottile che vibra: le diverse particelle (fotone, bosoni di gauge, gluone, gravitone e loro partner supersimmetrici) corrispondono ai diversi modi di vibrazione della stringa L’analogo di un processo di urto tra le particelle è descritto da un’unica figura, che nel limite di bassa energia descrive contemporaneamente diversi processi di urto La teoria della stringa è consistente solo se la dimensione dello spazio tempo in cui la stringa è immersa è 10: la teoria prevede dimensioni extra (quelle che non osserviamo sono piccole, cioè avvolte su piccoli cerchi)
La teoria dei campi quantistica (QFT) dà una descrizione quantistica della materia e delle forze a livello microscopico Processi di urto tra particelle elementari sono descritti in termini di grafici(Feynman): tanti grafici in generale! es. la figura descrive un processo di urto elettrone+positrone, più stati intermedi (fotone, Z) più stati finali (e+e-, mu+mu-, ma anche Higgs carichi (BSM) ) dipende dal modello!! la teoria della stringa è un modo per dare una descrizione unificata di diversi processi La stringa è un filo sottile che vibra: le diverse particelle (fotone, bosoni di gauge, gluone, gravitone e loro partner supersimmetrici) corrispondono ai diversi modi di vibrazione della stringa L’analogo di un processo di urto tra le particelle è descritto da un’unica figura, che nel limite di bassa energia descrive contemporaneamente diversi processi di urto La teoria della stringa è consistente solo se la dimensione dello spazio tempo in cui la stringa è immersa è 10: la teoria prevede dimensioni extra (quelle che non osserviamo sono piccole, cioè avvolte su piccoli cerchi) Non solo! si è trovata una corrispondenza (AdS/CFT) che lega il comportamento non perturbativo di una teoria di campo (con gluoni, scalari e fermioni ma senza la gravità) alle soluzioni classiche della stringa immersa in uno spazio-tempo di Anti de Sitter
Corrispondenza stringhe teorie di gauge (AdS/CFT):
calcoli in teoria di stringa danno info per le teorie di gauge
Campi e stringhe vivono in spazi differenti: la teoria di x gauge y
gauge vive sul bordo mentre la stringa vive all’interno.Corrispondenza stringhe teorie di gauge (AdS/CFT):
calcoli in teoria di stringa danno info per le teorie di gauge
Campi e stringhe vivono in spazi differenti: la teoria di x gauge y
gauge vive sul bordo mentre la stringa vive all’interno.
δab
< Oa (x)Ob (y) >= ∆a energia della stringa
(x − y)2∆aCorrispondenza stringhe teorie di gauge (AdS/CFT):
calcoli in teoria di stringa danno info per le teorie di gauge
Campi e stringhe vivono in spazi differenti: la teoria di x gauge y
gauge vive sul bordo mentre la stringa vive all’interno.
δab
< Oa (x)Ob (y) >= ∆a energia della stringa
(x − y)2∆a
ampiezza di scattering loop
di Wilson �
1
Wn = < Tr Pexp i dxµ Aµ >
N CnCorrispondenza stringhe teorie di gauge (AdS/CFT):
calcoli in teoria di stringa danno info per le teorie di gauge
Campi e stringhe vivono in spazi differenti: la teoria di x gauge y
gauge vive sul bordo mentre la stringa vive all’interno.
δab
< Oa (x)Ob (y) >= ∆a energia della stringa
(x − y)2∆a
ampiezza di scattering loop
di Wilson �
1
Wn = < Tr Pexp i dxµ Aµ >
N Cn
determinato dalla superficie della stringa con area minimaAttività di ricerca a Parma
Attività di ricerca a Parma Indagini a piccole e grandi costanti di accoppiamento di loop di Wilson in teorie supersimmetriche
Attività di ricerca a Parma Indagini a piccole e grandi costanti di accoppiamento di loop di Wilson in teorie supersimmetriche Calcolo di processi di scattering in teorie supersimmetriche e studio delle loro proprietà di "dualità"; analisi quantitativa di soluzioni supersimmetriche, struttura degli stati quantistici, proprietà di simmetria e calcolo delle interazioni
Attività di ricerca a Parma
Indagini a piccole e grandi costanti di accoppiamento di loop di Wilson in teorie
supersimmetriche
Calcolo di processi di scattering in teorie supersimmetriche e studio delle loro
proprietà di "dualità"; analisi quantitativa di soluzioni supersimmetriche, struttura
degli stati quantistici, proprietà di simmetria e calcolo delle interazioni
Proprietà termodinamiche nella corrispondenza stringa/gauge
Proprietà geometriche delle teorie di stringa
immerse in spazi tipo AdSn+1xM9-n (n=4,3):
Calcolo delle dimensioni anomale di operatori
delle teorie di gauge dall’analisi di catene di
spin
OJ = Tr[Z J1 W J2 ]Il Gruppo:
Marisa Bonini, Gianni Cicuta, Luca Griguolo, Enrico Onofri
Dottorandi: Alessio Camobreco, Daniele Marmiroli, Stefano Mori
Ex Dottorandi: Sara Pasquetti (Cern, Queen Mary College (Londra))
Marta Orselli (Niels Bohr Institute, Copenhagen)
Ex Laureandi: Stefano Cremonesi (PhD Sissa, Tel Aviv Univ., Imperial College Londra)
Paolo Vivo (PhD Brunel U.-UK, ICTP-TS, CNRS, CEA-Saclay)
Carlo Meneghelli (PhD Humboltd Un. Berlino, Desy-Amburgo)
Marco Bertolini (studente Phd Duke)
Andrea Massari (studente Phd Stony Brook)
Angelo Monteaux (studente Phd Santa Cruz)
Alberto Parolini (studente Phd SISSA)
Collaborazioni:
Domenico Seminara (Firenze), Gianluca Grignani (Perugia), Antonio Bassetto (Padova),
Marta Orselli, Donovan Young (Copenhagen), Sara Pasquetti (QMC-Londra), Marcos
Marino (Ginevra), Diego Trancanelli (San Paolo Univ.), Richard Szabo (Edinburgo)
V. Fateev (Landau Institute e Montpellier), G. Veneziano (Collège de France e CERN)Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011
Temi di ricerca Fenomenologia delle interazioni fondamentali Teoria quantistica dei Campi e Stringhe Teorie di gauge su reticolo Meccanica statistica dei sistemi complessi Studi numerici in Relatività Generale Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011
Teorie di gauge su reticolo
F. Di RenzoTeorie di gauge su reticolo
F. Di Renzo
Partecipiamo a una rete europea...Teorie di gauge su reticolo
F. Di Renzo
Partecipiamo a una rete europea...
Non solo università:
contatti con la ricerca industriale ...
... consulting aziendale.
... e non solo computer !Teorie di gauge su reticolo
F. Di Renzo
M. Hasegawa
Partecipiamo a una rete europea...
Ricercatori Marie Curie
D. HesseTeorie di gauge su reticolo
F. Di Renzo
M. Hasegawa
Partecipiamo a una rete europea...
Ricercatori Marie Curie
D. Hesse
M. Brambilla
PostDoc
... e a un progetto di calcoloTeorie di gauge su reticolo
F. Di Renzo
M. Hasegawa
Partecipiamo a una rete europea...
Ricercatori Marie Curie
D. Hesse
M. Brambilla
PostDoc
... e a un progetto di calcolo
Ex-alumni: Burgio (Tubingen U.), Torrero (Pisa U.), Scorzato (ECT*),
Miccio (CERN, industria IT), Dall’Arno (Pavia U.)Si studiano le interazioni forti sia per via analitica, sia per via
numerica (simulazioni Monte Carlo)Si studiano le interazioni forti sia per via analitica, sia per via
numerica (simulazioni Monte Carlo)
- confinamento di quarks e gluoniSi studiano le interazioni forti sia per via analitica, sia per via
numerica (simulazioni Monte Carlo)
- confinamento di quarks e gluoniSi studiano le interazioni forti sia per via analitica, sia per via
numerica (simulazioni Monte Carlo)
- confinamento di quarks e gluoni
- fenomenologia dello SM,
ad es: spettro di masse ->Si studiano le interazioni forti sia per via analitica, sia per via
numerica (simulazioni Monte Carlo)
- confinamento di quarks e gluoni
- fenomenologia dello SM,
ad es: spettro di masse ->
- fisica oltre il Modello StandardSi studiano le interazioni forti sia per via analitica, sia per via Le Te
numerica (simulazioni Monte Carlo) Theo
teoria
tanto
- confinamento di quarks e gluoni al ca
per c
- fenomenologia dello SM,
For Publisher’s use
infor
ad es: spettro di masse ->
upta, eConf C0304052, WG503
) [arXiv:hep-ph/0311033].
imenez et al., Nucl. Phys. B 540,
1999) [arXiv:hep-lat/9801028].
[arXiv:hep-lat/0105020].
con a
46. C. Dawson [RBC Collaboration], Nucl.
Phys. Proc. Suppl. 119, 314 (2003)
[arXiv:hep-lat/0210005].
ecirevic et al., Phys. Lett. B 444, 47. M. Gockeler, R. Horsley, A. C. Irving,
1998) [arXiv:hep-lat/9807046]. D. Pleiter, P. E. L. Rakow, G. Schierholz
Il tip
oki et al. [JLQCD Collabora- and H. Stuben, arXiv:hep-ph/0409312.
Phys. Rev. Lett. 82, 4392 (1999) 48. D. Becirevic et al. [SPQcdR Collabora-
v:hep-lat/9901019]. tion], arXiv:hep-lat/0409110.
- fisica oltre il Modello Standard
rden et al., [ALPHA and UKQCD 49. T. Ishikawa et al. [CP-PACS and
borations], Nucl. Phys. B 571, 237 JLQCD Collaborations], arXiv: hep-
degli
) [arXiv:hep-lat/9906013]. lat/0409124.
Gockeler et al., Phys. Rev. D 62, 50. C. Aubin et al. [HPQCD, MILC
04 (2000) [arXiv:hep-lat/9908005]. and UKQCD Collaborations], Phys.
ecirevic et al., Phys. Rev. D 61, Rev. D 70, 031504 (2004) [arXiv:hep-
stess
07 (2000) [arXiv:hep-lat/9909082]. lat/0405022].
(Lattice Gauge
li Khan et al. [CP-PACS ForCol-
Publisher’s use Leutwyler, Phys. Lett. B 378, 313
51. H.
ation], Phys. Rev. Lett. 85, 4674 (1996) [arXiv:hep-ph/9602366].
mulazione della
ound that ms (2 GeV)
) [Erratum-ibid. becomes
90, 029902 sig- being
(2003)] 52. C.performed.
Aubin and C. Bernard, Phys.
Parm
lower by the effects of two dynami- For
Rev.the D bottom quark the conventional
i che si presta
v:hep-lat/0004010].
s. d
Recently, 2+1-flavor
oki et al. [CP-PACS Collabora- calculations approach
68, 034014 (2003) [arXiv:hep-
fails for the lattice scale 1/a ∼
lat/0304014].
to a simulazioni
49 2–3 GeV. Instead, the heavy quark effec-
rted
Phys.byRev.the DCP-PACS/JLQCD
67, 034503 (2003) 53. J. Rolf and S. Sint [ALPHA Col-
50,7
QCD-MILC-UKQCD
v:hep-lat/0206009]. collabora- tive laboration],
theory (HQET) is a good approximation
tà fondamentali
heir results are consistent with each up to
JHEP 0212, 007 (2002)
corrections of order O(Λ2QCD /mb ) #
esem
cirevic, V. Lubicz and C. Tarantino [arXiv:hep-ph/0209255].
My principi primi)
dcdR slightly lower than the two-flavor
Collaboration], Phys. Lett. B
average[arXiv:hep-lat/0208003].
30 MeV. Higher order perturbation theory is
54. G.M. de Divitiis et al., Nucl. Phys.
is ms (2 GeV) = 78 ± essential for the matching of mb in order to
69 (2003) B 675, 309 (2003) [arXiv: hep-
bili da ottenere
ernandez et al., Nucl. Phys. Proc.
avoid large corrections due to power diver-
lat/0305018].
rmination of light quark mass m̄ or gences. The two-loop calculation was done
l. 106, 766 (2002) [arXiv:hep- 55. A. X. El-Khadra, A. S. Kronfeld and
ms /m̄ is sensitive to the chiral ex- sometime ago58 and the three-loop calcula-
110199]. P. B. Mackenzie, Phys. Rev. D 55, 3933
on. At the leading order of mq the tion has been performed recently59 , reduc-
iusti, C. Hoelbling and C. Rebbi, (1997) [arXiv:hep-lat/9604004].
La world-average per la massa
ttro delle masse
ven by the physical meson masses as ing the error to the 40 MeV level. Avail-
Rev. D 64, 114508 (2001) 56. A. S. Kronfeld, Phys. Rev. D 62, 014505
− 1 = 25.9, and a NLO ChPT analy- able two-flavor QCD calculations combined
tum-ibid. 51D 65, 079903 (2002)] (2000) [arXiv:hep-lat/0002008].
uenti elementari
E’ an
24.4±1.5 . The lattice calculation with the two-loop matching yield m̄b (m̄b ) =
v:hep-lat/0108007]. 57. A. Dougall, C. M. Maynard and
sed to improve this estimate. The 4.21(7) MeV60,59 and 4.25(11) MeV61 . For
po il gruppo di
W. Chiu and T. H. Hsieh, Phys. C. McNeile [UKQCD Collaboration],
ark mass reached by the MILC sim- the latter, carefully estimated uncertainties
B 538, 298 (2002) [arXiv:hep- arXiv:hep-lat/0409089.
i originali, ad
nabled them to include NLO ChPT in the lattice scale and strange quark mass
205007].50,7 58. G. Martinelli and C. T. Sachrajda, Nucl.
del quark b (uno dei punti è delle
the fit as well as the correc- dominate the error bar, which is expected to
b (bottom).
W. Chiu and T. H. Hsieh, Nucl. Phys. B 559, 429 (1999) [arXiv:hep-
ms to describe the taste symmetry be reduced by 2+1-flavor calculations.
52 B 673, 217 (2003) [arXiv:hep- lat/9812001].
and higher order effects. Their Recently, a non-perturbative method to
305016]. 59. F. Di Renzo and L. Scorzato, arXiv:hep-
.4±4.2 is consistent with the NLO match HQET onto QCD has been formulated
eGrand,Phys. Rev. D 69, 014504 lat/0408015.
ntro il quadro
nalysis but slightly higher, suggest- and tested on quenched lattices62 . Another
teori
) [arXiv:hep-lat/0309026]. 60. V. Gimenez et al., JHEP 0003, 018
negligible higher order effect. method to calculate b quark mass without re-
ali della QCD (la
um, A. Soni and M. Wingate, Phys. (2000) [arXiv:hep-lat/0002007].
course to HQET has also been proposed54 .
“nostro”)
D 60, 114507 (1999) [arXiv:hep- 61. C. McNeile, C. Michael and G. Thomp-
i) difficilmente
vy quark masses
902016].
These methods may enable us to further re-
duceson
the[UKQCD
systematicCollaboration],
error. arXiv:hep-
attac
: confinamento,
li Khan et al. [CP-PACS
m quark is not too heavy to describe
n], Phys. Rev. DWilson
O(a)-improved 64, 114506
Collabo-
(2001)
fermion ac- 4
lat/0408025.
62. J. Heitger and R. Sommer [ALPHA
Kaon physics
ting the naive estimate of discretiza-
2
ct O((amc ) ). It can in princi- 4.1 Determination of |Vus |
rottur
iminated by taking the continuum
The best known method to determine |Vus |,
ich is feasible in the quenched ap-
or the Cabibbo angle, is to use the semi-
ion and precise results m̄c (m̄c ) =
leptonic Kl3 decays. The relevant form fac-
and 1.32(3)54 GeV are obtained.
tor f+ (0) is normalized to one in the SU(3)
akes the non-relativistic dynamics
5,56
quark inside the D(s) meson into
, the discretization error is not
Figure 3. The values of each quark mass parameter taken
limit (m̄ = ms ), and the correction starts at
the second order in ms − m̄63 . Calculation
of the correction in a quark model yielded
as O((amc )2 ). Recent work indi-
t the discretization effect is much
, and an unquenched calculation is
from the Data Listings. Points from papers reporting no error
f+ (0) = 0.961(8)64 . Further improvement re-
quires non-perturbative method to calculate
f+ (0), and first quenched lattice calculation
bars are colored grey. Arrows indicate limits reported. The
L’ambiente internazionale di studi di LGT è molto vivo e portato
has been done recently65 using double ratios
Figure 3. The values of each quark mass parameter taken
works, the matching is done perturbatively.
SF-UKQCD collaboration47 calculated the as in the |Vcb | calculation66,67 . They reported
bative matching factor for the VWI de- 0.960(5)(7).
grey regions indicate values excluded by our evaluations; some
n, and found it larger by about 20% than
op estimate. The central values of 36,6 are |Vus | can also be determined through the
è un nodo di STRONGnet, una Marie Curie Initial Training Netw
the AWI definition, however. leptonic decay K ± → µ± νµ , once the decay
from the Data Listings. Points from papers reporting
regions were no inerror
determined part though examination of Fig. 2.
Ne fanno
bars are colored grey. Arrows indicate limitsparte 10 università
reported. The europee: Regensburg, Bielefeld
Liverpool,
grey regions indicate values excluded by our Dublino (Trinity
evaluations; someCollege), Madrid, Parma, Graz, NicosiaSi studiano le interazioni forti sia per via analitica, sia per via Le Te
numerica (simulazioni Monte Carlo) Theo
teoria
tanto
- confinamento di quarks e gluoni al ca
per c
- fenomenologia dello SM,
For Publisher’s use
infor
ad es: spettro di masse ->
upta, eConf C0304052, WG503
) [arXiv:hep-ph/0311033].
imenez et al., Nucl. Phys. B 540,
1999) [arXiv:hep-lat/9801028].
[arXiv:hep-lat/0105020].
con a
46. C. Dawson [RBC Collaboration], Nucl.
Phys. Proc. Suppl. 119, 314 (2003)
[arXiv:hep-lat/0210005].
ecirevic et al., Phys. Lett. B 444, 47. M. Gockeler, R. Horsley, A. C. Irving,
1998) [arXiv:hep-lat/9807046]. D. Pleiter, P. E. L. Rakow, G. Schierholz
Il tip
oki et al. [JLQCD Collabora- and H. Stuben, arXiv:hep-ph/0409312.
Phys. Rev. Lett. 82, 4392 (1999) 48. D. Becirevic et al. [SPQcdR Collabora-
v:hep-lat/9901019]. tion], arXiv:hep-lat/0409110.
- fisica oltre il Modello Standard
rden et al., [ALPHA and UKQCD 49. T. Ishikawa et al. [CP-PACS and
borations], Nucl. Phys. B 571, 237 JLQCD Collaborations], arXiv: hep-
degli
) [arXiv:hep-lat/9906013]. lat/0409124.
Gockeler et al., Phys. Rev. D 62, 50. C. Aubin et al. [HPQCD, MILC
04 (2000) [arXiv:hep-lat/9908005]. and UKQCD Collaborations], Phys.
ecirevic et al., Phys. Rev. D 61, Rev. D 70, 031504 (2004) [arXiv:hep-
stess
07 (2000) [arXiv:hep-lat/9909082]. lat/0405022].
(Lattice Gauge
li Khan et al. [CP-PACS ForCol-
Publisher’s use Leutwyler, Phys. Lett. B 378, 313
51. H.
ation], Phys. Rev. Lett. 85, 4674 (1996) [arXiv:hep-ph/9602366].
mulazione della
ound that ms (2 GeV)
) [Erratum-ibid. becomes
90, 029902 sig- being
(2003)] 52. C.performed.
Aubin and C. Bernard, Phys.
Parm
lower by the effects of two dynami- For
Rev.the D bottom quark the conventional
i che si presta
v:hep-lat/0004010].
s. d
Recently, 2+1-flavor
oki et al. [CP-PACS Collabora- calculations approach
68, 034014 (2003) [arXiv:hep-
fails for the lattice scale 1/a ∼
lat/0304014].
to a simulazioni
49 2–3 GeV. Instead, the heavy quark effec-
rted
Phys.byRev.the DCP-PACS/JLQCD
67, 034503 (2003) 53. J. Rolf and S. Sint [ALPHA Col-
50,7
QCD-MILC-UKQCD
v:hep-lat/0206009]. collabora- tive laboration],
theory (HQET) is a good approximation
tà fondamentali
heir results are consistent with each up to
JHEP 0212, 007 (2002)
corrections of order O(Λ2QCD /mb ) #
esem
cirevic, V. Lubicz and C. Tarantino [arXiv:hep-ph/0209255].
My principi primi)
dcdR slightly lower than the two-flavor
Collaboration], Phys. Lett. B
average[arXiv:hep-lat/0208003].
30 MeV. Higher order perturbation theory is
54. G.M. de Divitiis et al., Nucl. Phys.
is ms (2 GeV) = 78 ± essential for the matching of mb in order to
69 (2003) B 675, 309 (2003) [arXiv: hep-
bili da ottenere
ernandez et al., Nucl. Phys. Proc.
avoid large corrections due to power diver-
lat/0305018].
rmination of light quark mass m̄ or gences. The two-loop calculation was done
l. 106, 766 (2002) [arXiv:hep- 55. A. X. El-Khadra, A. S. Kronfeld and
ms /m̄ is sensitive to the chiral ex- sometime ago58 and the three-loop calcula-
110199]. P. B. Mackenzie, Phys. Rev. D 55, 3933
on. At the leading order of mq the tion has been performed recently59 , reduc-
iusti, C. Hoelbling and C. Rebbi, (1997) [arXiv:hep-lat/9604004].
La world-average per la massa
ttro delle masse
ven by the physical meson masses as ing the error to the 40 MeV level. Avail-
Rev. D 64, 114508 (2001) 56. A. S. Kronfeld, Phys. Rev. D 62, 014505
− 1 = 25.9, and a NLO ChPT analy- able two-flavor QCD calculations combined
tum-ibid. 51D 65, 079903 (2002)] (2000) [arXiv:hep-lat/0002008].
uenti elementari
E’ an
24.4±1.5 . The lattice calculation with the two-loop matching yield m̄b (m̄b ) =
v:hep-lat/0108007]. 57. A. Dougall, C. M. Maynard and
sed to improve this estimate. The 4.21(7) MeV60,59 and 4.25(11) MeV61 . For
po il gruppo di
W. Chiu and T. H. Hsieh, Phys. C. McNeile [UKQCD Collaboration],
ark mass reached by the MILC sim- the latter, carefully estimated uncertainties
B 538, 298 (2002) [arXiv:hep- arXiv:hep-lat/0409089.
i originali, ad
nabled them to include NLO ChPT in the lattice scale and strange quark mass
205007].50,7 58. G. Martinelli and C. T. Sachrajda, Nucl.
del quark b (uno dei punti è delle
the fit as well as the correc- dominate the error bar, which is expected to
b (bottom).
W. Chiu and T. H. Hsieh, Nucl. Phys. B 559, 429 (1999) [arXiv:hep-
ms to describe the taste symmetry be reduced by 2+1-flavor calculations.
52 B 673, 217 (2003) [arXiv:hep- lat/9812001].
and higher order effects. Their Recently, a non-perturbative method to
305016]. 59. F. Di Renzo and L. Scorzato, arXiv:hep-
.4±4.2 is consistent with the NLO match HQET onto QCD has been formulated
eGrand,Phys. Rev. D 69, 014504 lat/0408015.
ntro il quadro
nalysis but slightly higher, suggest- and tested on quenched lattices62 . Another
teori
) [arXiv:hep-lat/0309026]. 60. V. Gimenez et al., JHEP 0003, 018
negligible higher order effect. method to calculate b quark mass without re-
ali della QCD (la
um, A. Soni and M. Wingate, Phys. (2000) [arXiv:hep-lat/0002007].
course to HQET has also been proposed54 .
“nostro”)
D 60, 114507 (1999) [arXiv:hep- 61. C. McNeile, C. Michael and G. Thomp-
i) difficilmente
vy quark masses
902016].
These methods may enable us to further re-
duceson
the[UKQCD
systematicCollaboration],
error. arXiv:hep-
attac
: confinamento,
li Khan et al. [CP-PACS
m quark is not too heavy to describe
n], Phys. Rev. DWilson
O(a)-improved 64, 114506
Collabo-
(2001)
fermion ac- 4
lat/0408025.
62. J. Heitger and R. Sommer [ALPHA
Kaon physics
ting the naive estimate of discretiza-
2
ct O((amc ) ). It can in princi- 4.1 Determination of |Vus |
rottur
iminated by taking the continuum
The best known method to determine |Vus |,
ich is feasible in the quenched ap-
or the Cabibbo angle, is to use the semi-
ion and precise results m̄c (m̄c ) =
leptonic Kl3 decays. The relevant form fac-
and 1.32(3)54 GeV are obtained.
tor f+ (0) is normalized to one in the SU(3)
akes the non-relativistic dynamics
quark inside the D(s) meson into Figure 3. The values of each quark mass parameter taken
limit (m̄ = ms ), and the correction starts at
the second order in ms − m̄63 . Calculation
P.S. Ci sono buffe similitudini (?) fra disegni di HEP e RNA (!)
5,56
, the discretization error is not
of the correction in a quark model yielded
as O((amc )2 ). Recent work indi-
t the discretization effect is much
, and an unquenched calculation is
from the Data Listings. Points from papers reporting no error
f+ (0) = 0.961(8)64 . Further improvement re-
quires non-perturbative method to calculate
f+ (0), and first quenched lattice calculation
bars are colored grey. Arrows indicate limits reported. The
L’ambiente internazionale di studi di LGT è molto vivo e portato
has been done recently65 using double ratios
Figure 3. The values of each quark mass parameter taken
works, the matching is done perturbatively.
SF-UKQCD collaboration47 calculated the as in the |Vcb | calculation66,67 . They reported
bative matching factor for the VWI de- 0.960(5)(7).
grey regions indicate values excluded by our evaluations; some
n, and found it larger by about 20% than
op estimate. The central values of 36,6 are |Vus | can also be determined through the
è un nodo di STRONGnet, una Marie Curie Initial Training Netw
the AWI definition, however. leptonic decay K ± → µ± νµ , once the decay
from the Data Listings. Points from papers reporting
regions were no inerror
determined part though examination of Fig. 2.
Ne fanno
bars are colored grey. Arrows indicate limitsparte 10 università
reported. The europee: Regensburg, Bielefeld
Liverpool,
grey regions indicate values excluded by our Dublino (Trinity
evaluations; someCollege), Madrid, Parma, Graz, NicosiaSi studiano le interazioni forti sia per via analitica, sia per via Le Te
numerica (simulazioni Monte Carlo) Theo
teoria
tanto
- confinamento di quarks e gluoni al ca
per c
- fenomenologia dello SM,
For Publisher’s use
infor
ad es: spettro di masse ->
upta, eConf C0304052, WG503
) [arXiv:hep-ph/0311033].
imenez et al., Nucl. Phys. B 540,
1999) [arXiv:hep-lat/9801028].
[arXiv:hep-lat/0105020].
con a
46. C. Dawson [RBC Collaboration], Nucl.
Phys. Proc. Suppl. 119, 314 (2003)
[arXiv:hep-lat/0210005].
ecirevic et al., Phys. Lett. B 444, 47. M. Gockeler, R. Horsley, A. C. Irving,
1998) [arXiv:hep-lat/9807046]. D. Pleiter, P. E. L. Rakow, G. Schierholz
Il tip
oki et al. [JLQCD Collabora- and H. Stuben, arXiv:hep-ph/0409312.
Phys. Rev. Lett. 82, 4392 (1999) 48. D. Becirevic et al. [SPQcdR Collabora-
v:hep-lat/9901019]. tion], arXiv:hep-lat/0409110.
- fisica oltre il Modello Standard
rden et al., [ALPHA and UKQCD 49. T. Ishikawa et al. [CP-PACS and
borations], Nucl. Phys. B 571, 237 JLQCD Collaborations], arXiv: hep-
degli
) [arXiv:hep-lat/9906013]. lat/0409124.
Gockeler et al., Phys. Rev. D 62, 50. C. Aubin et al. [HPQCD, MILC
04 (2000) [arXiv:hep-lat/9908005]. and UKQCD Collaborations], Phys.
ecirevic et al., Phys. Rev. D 61, Rev. D 70, 031504 (2004) [arXiv:hep-
stess
07 (2000) [arXiv:hep-lat/9909082]. lat/0405022].
(Lattice Gauge
li Khan et al. [CP-PACS ForCol-
Publisher’s use Leutwyler, Phys. Lett. B 378, 313
51. H.
ation], Phys. Rev. Lett. 85, 4674 (1996) [arXiv:hep-ph/9602366].
mulazione della
ound that ms (2 GeV)
) [Erratum-ibid. becomes
90, 029902 sig- being
(2003)] 52. C.performed.
Aubin and C. Bernard, Phys.
Parm
lower by the effects of two dynami- For
Rev.the D bottom quark the conventional
i che si presta
v:hep-lat/0004010].
s. d
Recently, 2+1-flavor
oki et al. [CP-PACS Collabora- calculations approach
68, 034014 (2003) [arXiv:hep-
fails for the lattice scale 1/a ∼
lat/0304014].
to a simulazioni
49 2–3 GeV. Instead, the heavy quark effec-
rted
Phys.byRev.the DCP-PACS/JLQCD
67, 034503 (2003) 53. J. Rolf and S. Sint [ALPHA Col-
50,7
QCD-MILC-UKQCD
v:hep-lat/0206009]. collabora- tive laboration],
theory (HQET) is a good approximation
tà fondamentali
heir results are consistent with each up to
JHEP 0212, 007 (2002)
corrections of order O(Λ2QCD /mb ) #
esem
cirevic, V. Lubicz and C. Tarantino [arXiv:hep-ph/0209255].
My principi primi)
dcdR slightly lower than the two-flavor
Collaboration], Phys. Lett. B
average[arXiv:hep-lat/0208003].
30 MeV. Higher order perturbation theory is
54. G.M. de Divitiis et al., Nucl. Phys.
is ms (2 GeV) = 78 ± essential for the matching of mb in order to
69 (2003) B 675, 309 (2003) [arXiv: hep-
bili da ottenere
ernandez et al., Nucl. Phys. Proc.
avoid large corrections due to power diver-
lat/0305018].
rmination of light quark mass m̄ or gences. The two-loop calculation was done
l. 106, 766 (2002) [arXiv:hep- 55. A. X. El-Khadra, A. S. Kronfeld and
ms /m̄ is sensitive to the chiral ex- sometime ago58 and the three-loop calcula-
110199]. P. B. Mackenzie, Phys. Rev. D 55, 3933
on. At the leading order of mq the tion has been performed recently59 , reduc-
iusti, C. Hoelbling and C. Rebbi, (1997) [arXiv:hep-lat/9604004].
La world-average per la massa
ttro delle masse
ven by the physical meson masses as ing the error to the 40 MeV level. Avail-
Rev. D 64, 114508 (2001) 56. A. S. Kronfeld, Phys. Rev. D 62, 014505
− 1 = 25.9, and a NLO ChPT analy- able two-flavor QCD calculations combined
tum-ibid. 51D 65, 079903 (2002)] (2000) [arXiv:hep-lat/0002008].
uenti elementari
E’ an
24.4±1.5 . The lattice calculation with the two-loop matching yield m̄b (m̄b ) =
v:hep-lat/0108007]. 57. A. Dougall, C. M. Maynard and
sed to improve this estimate. The 4.21(7) MeV60,59 and 4.25(11) MeV61 . For
po il gruppo di
W. Chiu and T. H. Hsieh, Phys. C. McNeile [UKQCD Collaboration],
ark mass reached by the MILC sim- the latter, carefully estimated uncertainties
B 538, 298 (2002) [arXiv:hep- arXiv:hep-lat/0409089.
i originali, ad
nabled them to include NLO ChPT in the lattice scale and strange quark mass
205007].50,7 58. G. Martinelli and C. T. Sachrajda, Nucl.
del quark b (uno dei punti è delle
the fit as well as the correc- dominate the error bar, which is expected to
b (bottom).
W. Chiu and T. H. Hsieh, Nucl. Phys. B 559, 429 (1999) [arXiv:hep-
ms to describe the taste symmetry be reduced by 2+1-flavor calculations.
52 B 673, 217 (2003) [arXiv:hep- lat/9812001].
and higher order effects. Their Recently, a non-perturbative method to
305016]. 59. F. Di Renzo and L. Scorzato, arXiv:hep-
.4±4.2 is consistent with the NLO match HQET onto QCD has been formulated
eGrand,Phys. Rev. D 69, 014504 lat/0408015.
ntro il quadro
nalysis but slightly higher, suggest- and tested on quenched lattices62 . Another
teori
) [arXiv:hep-lat/0309026]. 60. V. Gimenez et al., JHEP 0003, 018
negligible higher order effect. method to calculate b quark mass without re-
ali della QCD (la
um, A. Soni and M. Wingate, Phys. (2000) [arXiv:hep-lat/0002007].
course to HQET has also been proposed54 .
“nostro”)
D 60, 114507 (1999) [arXiv:hep- 61. C. McNeile, C. Michael and G. Thomp-
i) difficilmente
vy quark masses
902016].
These methods may enable us to further re-
duceson
the[UKQCD
systematicCollaboration],
error. arXiv:hep-
attac
: confinamento,
li Khan et al. [CP-PACS
m quark is not too heavy to describe
n], Phys. Rev. DWilson
O(a)-improved 64, 114506
Collabo-
(2001)
fermion ac- 4
lat/0408025.
62. J. Heitger and R. Sommer [ALPHA
Kaon physics
ting the naive estimate of discretiza-
2
ct O((amc ) ). It can in princi- 4.1 Determination of |Vus |
rottur
iminated by taking the continuum
The best known method to determine |Vus |,
ich is feasible in the quenched ap-
or the Cabibbo angle, is to use the semi-
ion and precise results m̄c (m̄c ) =
leptonic Kl3 decays. The relevant form fac-
and 1.32(3)54 GeV are obtained.
tor f+ (0) is normalized to one in the SU(3)
akes the non-relativistic dynamics
5,56
quark inside the D(s) meson into
, the discretization error is not
Figure 3. The values of each quark mass parameter taken
limit (m̄ = ms ), and the correction starts at
the second order in ms − m̄63 . Calculation
Il Monte Carlo si presta anche a questi studi!
of the correction in a quark model yielded
as O((amc )2 ). Recent work indi-
t the discretization effect is much
, and an unquenched calculation is
from the Data Listings. Points from papers reporting no error
f+ (0) = 0.961(8)64 . Further improvement re-
quires non-perturbative method to calculate
f+ (0), and first quenched lattice calculation
bars are colored grey. Arrows indicate limits reported. The
L’ambiente internazionale di studi di LGT è molto vivo e portato
has been done recently65 using double ratios
Figure 3. The values of each quark mass parameter taken
works, the matching is done perturbatively.
SF-UKQCD collaboration47 calculated the as in the |Vcb | calculation66,67 . They reported
bative matching factor for the VWI de- 0.960(5)(7).
Uno pseudo-nodo di RNA riprodotto al calcolatore
grey regions indicate values excluded by our evaluations; some
n, and found it larger by about 20% than
op estimate. The central values of 36,6 are |Vus | can also be determined through the
è un nodo di STRONGnet, una Marie Curie Initial Training Netw
the AWI definition, however. leptonic decay K ± → µ± νµ , once the decay
from the Data Listings. Points from papers reporting
regions were no inerror
determined part though examination of Fig. 2.
Ne fanno
bars are colored grey. Arrows indicate limitsparte 10 università
reported. The europee: Regensburg, Bielefeld
Liverpool,
grey regions indicate values excluded by our Dublino (Trinity
evaluations; someCollege), Madrid, Parma, Graz, NicosiaRichieste di calcolo onerose richiedono risorse
dedicate (calcolo parallelo)Richieste di calcolo onerose richiedono risorse
dedicate (calcolo parallelo)
AURORA: un progetto italiano di calcolatore
parallelo. La macchina che stiamo installando
sarà il secondo calcolatore in Italia per potenza
di calcolo. (R. Alfieri, R. Covati, M. Brambilla e
F. Di Renzo)Richieste di calcolo onerose richiedono risorse
dedicate (calcolo parallelo)
AURORA: un progetto italiano di calcolatore
parallelo. La macchina che stiamo installando
sarà il secondo calcolatore in Italia per potenza
di calcolo. (R. Alfieri, R. Covati, M. Brambilla e
F. Di Renzo)
Con tanti altri gruppi di ricerca
utilizziamo risorse su GRID (R.
Alfieri, R. Covati)Richieste di calcolo onerose richiedono risorse
dedicate (calcolo parallelo)
AURORA: un progetto italiano di calcolatore
parallelo. La macchina che stiamo installando
sarà il secondo calcolatore in Italia per potenza
di calcolo. (R. Alfieri, R. Covati, M. Brambilla e
F. Di Renzo)
Con tanti altri gruppi di ricerca
utilizziamo risorse su GRID (R.
Alfieri, R. Covati)
Parma mantiene il nodo italiano ILDG (condivisione a livello
internazionale di risultati di Teoria di Gauge su Reticolo).Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011
Temi di ricerca
Fenomenologia delle interazioni fondamentali
Teoria quantistica dei Campi e Stringhe
Teorie di gauge su reticolo
Meccanica statistica dei sistemi complessi
Studi numerici in Relatività Generale
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi
Non solo Meccanica Statistica, ovvero i formidabili effetti dei molti
gradi di libertà, ma anche complessità: situazioni ricche di
informazione, che per ragioni dinamiche o geometriche sono difficili da
descrivere, da predire, da ridurre alla somma delle componenti.
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi
Non solo Meccanica Statistica, ovvero i formidabili effetti dei molti
gradi di libertà, ma anche complessità: situazioni ricche di
informazione, che per ragioni dinamiche o geometriche sono difficili da
descrivere, da predire, da ridurre alla somma delle componenti.
Elena Agliari
Raffaella Burioni
Mario Casartelli
Davide Cassi
Alessandro Vezzani
Dottorandi: A. Di Biasio, G. Uguzzoni
M. di Volo, M.Bellingeri
web: http://www.fis.unipr.it/stat
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi
web: http://www.fis.unipr.it/stat
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi
Meccanica statistica e quantistica su grafi
Teoria dei grafi e processi di diffusione su reti e strutture complesse
Teoria dell’informazione e distanze entropiche
web: http://www.fis.unipr.it/stat
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi
Meccanica statistica e quantistica su grafi
Teoria dei grafi e processi di diffusione su reti e strutture complesse
Teoria dell’informazione e distanze entropiche
Argomenti di ricerca a cavallo tra Meccanica Statistica e Meccanica
Quantistica, Fisica della Materia, e oltre, fino ad altre discipline
web: http://www.fis.unipr.it/stat
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi
Meccanica statistica e quantistica su grafi
Teoria dei grafi e processi di diffusione su reti e strutture complesse
Teoria dell’informazione e distanze entropiche
Argomenti di ricerca a cavallo tra Meccanica Statistica e Meccanica
Quantistica, Fisica della Materia, e oltre, fino ad altre discipline
Le caratteristiche principali della ricerca qui a Parma:
- lo studio della complessità che emerge dall’ evoluzione dinamica:
La Teoria dell’Informazione e l’ Entropia
- dalla geometria e dalla topologia:
Le Reti e i Grafi
web: http://www.fis.unipr.it/stat
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011
Meccanica statistica dei sistemi complessi
Meccanica statistica e
quantistica su grafo
I grafi sono i modelli più generali per
la geometria complessa, che ha effetti profondi
sulle transizioni di fase, classiche e quantistiche.
Li usiamo per i modelli di spin, per gli atomi
ultrafreddi nei in reticoli ottici e per
i condensati di Bose-Einstein.
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi
Meccanica statistica e
quantistica su grafo
I grafi sono i modelli più generali per
la geometria complessa, che ha effetti profondi
sulle transizioni di fase, classiche e quantistiche.
Li usiamo per i modelli di spin, per gli atomi
ultrafreddi nei in reticoli ottici e per
i condensati di Bose-Einstein.
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi
Meccanica statistica e Teoria dell’informazione e
quantistica su grafo distanze entropiche
I grafi sono i modelli più generali per
Uno strumento per misurare l’emergere
la geometria complessa, che ha effetti profondi
della complessità nella dinamica. Utile per
sulle transizioni di fase, classiche e quantistiche.
studiare: evoluzione di sequenze biologiche
Li usiamo per i modelli di spin, per gli atomi
(RNA virali), dinamiche su substrati complessi,
ultrafreddi nei in reticoli ottici e per
trasporto fuori dall’equilibrio.
i condensati di Bose-Einstein.
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi
Meccanica statistica e Teoria dell’informazione e
quantistica su grafo distanze entropiche
I grafi sono i modelli più generali per
Uno strumento per misurare l’emergere
la geometria complessa, che ha effetti profondi
della complessità nella dinamica. Utile per
sulle transizioni di fase, classiche e quantistiche.
studiare: evoluzione di sequenze biologiche
Li usiamo per i modelli di spin, per gli atomi
(RNA virali), dinamiche su substrati complessi,
ultrafreddi nei in reticoli ottici e per
trasporto fuori dall’equilibrio.
i condensati di Bose-Einstein.
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011
Meccanica statistica dei sistemi complessi
Teoria dei Grafi e processi di diffusione su reti e strutture complesse
Le proprietà dinamiche di molti materiali sono
strettamente correlate alla loro geometria.
Stiamo costruendo modelli matematici e
algoritmici adatti allo studio di fenomeni
quali la superdiffusione nei Vetri e nei
Quasicristalli di Lévy.
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi
Teoria dei Grafi e processi di diffusione su reti e strutture complesse
Le proprietà dinamiche di molti materiali sono
strettamente correlate alla loro geometria.
Stiamo costruendo modelli matematici e
algoritmici adatti allo studio di fenomeni
quali la superdiffusione nei Vetri e nei
Quasicristalli di Lévy.
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi
Teoria dei Grafi e processi di diffusione su reti e strutture complesse
Le proprietà dinamiche di molti materiali sono
strettamente correlate alla loro geometria.
Stiamo costruendo modelli matematici e
algoritmici adatti allo studio di fenomeni
quali la superdiffusione nei Vetri e nei
Quasicristalli di Lévy.
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi
Teoria dei Grafi e processi di diffusione su reti e strutture complesse
Le proprietà dinamiche di molti materiali sono La complessità di una rete influenza
strettamente correlate alla loro geometria. profondamente il trasporto di informazione, e
Stiamo costruendo modelli matematici e condiziona fenomeni di rilevante interesse
algoritmici adatti allo studio di fenomeni speculativo e applicativo: i processi di reazione-
quali la superdiffusione nei Vetri e nei diffusione in geometrie confinate, la mutazione
Quasicristalli di Lévy. genetica e il riconoscimento di antigeni su reti
immunitarie, i modelli economici.
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi
Teoria dei Grafi e processi di diffusione su reti e strutture complesse
Le proprietà dinamiche di molti materiali sono La complessità di una rete influenza
strettamente correlate alla loro geometria. profondamente il trasporto di informazione, e
Stiamo costruendo modelli matematici e condiziona fenomeni di rilevante interesse
algoritmici adatti allo studio di fenomeni speculativo e applicativo: i processi di reazione-
quali la superdiffusione nei Vetri e nei diffusione in geometrie confinate, la mutazione
Quasicristalli di Lévy. genetica e il riconoscimento di antigeni su reti
immunitarie, i modelli economici.
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Meccanica statistica dei sistemi complessi
Collaborazioni
CNR - Modena, Nanoscienze, LENS Firenze, ISI Torino,
Università di Friburgo, Università di Parigi IV, Università di Zurigo,
Università di Boston Northeastern,
Sapienza Roma, Politecnico di Torino, Università di Bologna, Università di Firenze,
Istituto dei Sistemi Complessi CNR-ISC Roma e Firenze,...
Gli ultimi studenti di Laurea Triennale:
Alessandro Manzotti, Rocco Cattani, Daniele Andrei, Marzia Petrucci,
Edoardo Vescovi, Serena di Santo
Gli ultimi studenti di Laurea Magistrale e cosa fanno:
Riccardo Scalco (Ph.D. Dipartimento di Biochimica - Università di Zurigo)
Luca Caniparoli (Ph.D. Scuola Superiore di Studi Avanzati - Trieste)
Edoardo Vivo (Ph.D. Università Carlos III di Madrid )
Paolo Sgrignoli (Ph.D. IMT - Lucca Institute for Advanced Studies)
web: http://www.fis.unipr.it/stat
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011
Temi di ricerca
Fenomenologia delle interazioni fondamentali
Teoria quantistica dei Campi e Stringhe
Teorie di gauge su reticolo
Meccanica statistica dei sistemi complessi
Studi numerici in Relatività Generale
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Studi numerici in Relatività Generale
Studi numerici in Relatività Generale
Astrofisica Relativistica (Numerica)
Roberto De Pietri
postDoc: Alessandra Feo
dottorando: Luca Franci
http://www.fis.unipr.it/numrel/index.htmlPresentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011
Hanno collaborato
Raffaella Burioni
Mario Casartelli
Francesco Di Renzo
Luca Griguolo
Enrico Onofri
Luca Trentadue
FINE
Presentazione Gruppo di Fisica Teorica - 21 dicembre 2011Puoi anche leggere
